Logo GenDocs.ru

Поиск по сайту:  

Загрузка...

Комплект шпор по специальности теплоэнергетика ГГТУ им П.О.Сухого - файл Шпоры ТТ-2часть(Оля).doc


Загрузка...
Комплект шпор по специальности теплоэнергетика ГГТУ им П.О.Сухого
скачать (8092.3 kb.)

Доступные файлы (182):

1-15.doc141kb.19.05.2005 17:44скачать
16-26.doc88kb.19.05.2005 16:24скачать
27-30.doc23kb.19.05.2005 17:30скачать
41-47.doc71kb.19.05.2005 19:24скачать
Рамки.doc286kb.04.06.2005 00:55скачать
Содержание.doc23kb.19.05.2005 03:18скачать
билеты по водоподготовке.doc58kb.22.06.2004 00:12скачать
водоподг.doc149kb.17.06.2004 03:37скачать
водоподг(копия).doc153kb.18.06.2004 16:48скачать
водоподготовка-1.doc80kb.18.06.2004 21:57скачать
водоподготовка.doc67kb.18.06.2004 21:58скачать
Вопросник2.doc79kb.22.06.2004 03:20скачать
Вопросы.doc34kb.18.05.2005 21:30скачать
Все.doc298kb.20.06.2004 03:32скачать
моя водоподготовка (шпоры).doc76kb.18.06.2004 16:50скачать
1.doc422kb.07.01.2005 20:19скачать
25.doc52kb.20.01.2005 17:13скачать
35-41(Оля).doc49kb.06.01.2005 23:24скачать
45 Расчет потерь давления.doc53kb.09.01.2005 14:50скачать
~WRL1429.tmp
Вероника.doc76kb.20.01.2005 16:12скачать
Вопросы.doc29kb.09.01.2005 22:13скачать
Лекции 1 и 2.doc405kb.15.01.2005 23:21скачать
печи Ира.doc85kb.08.01.2005 14:21скачать
Печи. Саблик.doc59kb.21.01.2005 21:26скачать
шпоры по вальченко - вика.rtf96kb.07.01.2005 18:12скачать
9.doc108kb.16.01.2005 16:15скачать
БИЛЕТ 10.doc23kb.16.01.2005 00:19скачать
Билет 11.doc22kb.16.01.2005 00:49скачать
Билет 12.doc23kb.16.01.2005 01:21скачать
Горелки.Настя.doc67kb.29.12.2004 22:47скачать
Билет 13.doc27kb.25.12.2004 05:55скачать
ГТ.doc24kb.03.01.2005 21:14скачать
Природа возникновения серн.doc44kb.16.01.2005 18:57скачать
Теория центробежных форсунок.doc41kb.16.01.2005 15:27скачать
~WRL0003.tmp
~WRL0073.tmp
~WRL0195.tmp
~WRL0395.tmp
~WRL0706.tmp
~WRL1021.tmp
~WRL1780.tmp
~WRL1826.tmp
~WRL2008.tmp
~WRL2170.tmp
~WRL2287.tmp
~WRL2360.tmp
~WRL2722.tmp
~WRL3324.tmp
~WRL3597.tmp
~WRL3607.tmp
~WRL3878.tmp
~WRL4028.tmp
~WRL4080.tmp
~WRL4091.tmp
котлы.doc510kb.24.06.2005 15:31скачать
содержание.doc30kb.15.06.2004 21:43скачать
1.doc24kb.07.01.2006 16:02скачать
Дашка(Марковна).doc63kb.06.01.2006 00:00скачать
Общее.doc517kb.07.01.2006 15:23скачать
Сергей.doc42kb.06.01.2006 19:18скачать
Система производстваКилбас.doc53kb.05.01.2006 15:43скачать
Столбики.doc443kb.08.01.2006 19:11скачать
ШПОРЫМинаков.doc156kb.06.01.2006 16:22скачать
ШпорыНастя.doc174kb.06.01.2006 22:53скачать
шпоры поЕпиф.doc69kb.06.01.2006 13:12скачать
ШпорыТолик.doc88kb.05.01.2006 00:38скачать
1.doc1113kb.26.06.2005 19:02скачать
1-МИО-Андр.doc232kb.26.06.2005 02:05скачать
2-Бульба.doc173kb.26.06.2005 12:57скачать
3-шпоры по токочакову-Епиф.doc233kb.26.06.2005 13:52скачать
4-Шпоры по МО3-Дедовец.doc1027kb.26.06.2005 14:03скачать
Горелочные уст Наташа.doc41kb.04.01.2006 23:30скачать
даша.doc41kb.11.01.2006 18:35скачать
Охрана труда.doc43kb.15.01.2006 21:20скачать
Форма для шпаргалок.doc55kb.04.01.2006 17:16скачать
Шпоры.doc43kb.03.01.2006 21:45скачать
шпоры по ОТ конец.doc151kb.11.01.2006 19:23скачать
Вопросы.doc29kb.14.01.2005 04:22скачать
Пароэжекторные ХУ.doc24kb.13.01.2005 20:41скачать
ПТМО.doc172kb.12.01.2005 19:15скачать
Регенеративные ТОА и их конструкции.doc92kb.12.01.2005 21:34скачать
Смесительные теплообменники.doc2675kb.12.01.2005 18:53скачать
Сушильные установки.doc21kb.13.01.2005 18:29скачать
Теплонасосные установки.doc67kb.13.01.2005 20:49скачать
Цикл ПЭЖ уст.doc21kb.12.01.2005 23:12скачать
Шпоры по экзамену.doc120kb.12.01.2005 03:34скачать
1.doc26kb.18.05.2005 19:30скачать
30.doc113kb.24.06.2005 21:48скачать
Вопросник.doc90kb.24.06.2005 23:21скачать
Копия Форма для шпаргалок.doc125kb.24.06.2005 15:33скачать
ЭПП.doc127kb.18.05.2005 15:51скачать
simg.doc103kb.19.05.2005 00:35скачать
Газонап.станции ГНС.doc27kb.04.01.2006 18:59скачать
газофракц.установка.tif
Газ шпоры Катя.doc26kb.19.05.2005 00:35скачать
Марковна.doc251kb.06.06.2005 01:30скачать
маслоабс.установки.tif
Очистка природного газа от H2S и CO2.doc63kb.18.05.2005 22:50скачать
сбор газа.tif
содержание.doc51kb.18.05.2005 15:37скачать
12.doc255kb.06.01.2006 18:51скачать
13.doc100kb.06.01.2006 18:54скачать
4.doc139kb.06.01.2006 18:37скачать
7.doc460kb.06.01.2006 18:43скачать
8.doc2715kb.06.01.2006 19:02скачать
9.doc240kb.06.01.2006 18:47скачать
Настя1.doc4390kb.06.01.2006 19:03скачать
Настя2.doc177kb.06.01.2006 18:33скачать
Настя3.doc171kb.06.01.2006 18:35скачать
Схема ГРС.tif
Схема мазутного хозяйства.tif
Схема с однотрубным сбором.tif
Транспорт пр.газа.tif
Транспорт природного газа.tif
цкацу.tif
Работа.doc36kb.21.04.2004 02:10скачать
ШП-2.doc85kb.22.04.2004 03:05скачать
Шпоры ТТ-2часть(Оля).doc105kb.15.03.2005 00:30скачать
ШП(по_ТТД).doc58kb.21.04.2004 02:46скачать
123.doc53kb.21.06.2004 00:46скачать
18.rtf9kb.14.06.2004 21:53скачать
19.rtf7kb.11.06.2004 21:20скачать
1.rtf4kb.11.06.2004 21:43скачать
20.rtf4kb.11.06.2004 21:42скачать
21.rtf4kb.11.06.2004 22:07скачать
22.rtf6kb.11.06.2004 23:10скачать
23.rtf8kb.20.06.2004 01:15скачать
24.rtf7kb.20.06.2004 01:15скачать
25.rtf6kb.14.06.2004 21:53скачать
26.rtf3kb.12.06.2004 00:10скачать
27.rtf4kb.12.06.2004 00:29скачать
28.rtf2kb.12.06.2004 00:38скачать
29.rtf4kb.12.06.2004 00:56скачать
30.rtf5kb.12.06.2004 01:41скачать
31.rtf2kb.12.06.2004 01:47скачать
32.rtf2kb.12.06.2004 01:53скачать
33-48.doc60kb.21.06.2004 15:01скачать
Автокопия Документ1.rtf80kb.21.06.2004 00:47скачать
Вопросы.rtf24kb.25.06.2005 23:35скачать
ВСЕ.rtf466kb.25.06.2004 02:35скачать
Регулятор.doc96kb.21.06.2004 05:45скачать
Содержание.rtf111kb.22.06.2004 01:22скачать
Шпаргалки.doc112kb.25.06.2004 02:54скачать
ШПОРЫ ПО СЕЛЕНИ.doc66kb.13.06.2004 17:34скачать
11- 18.doc1555kb.19.01.2006 03:02скачать
41.doc1347kb.16.01.2006 22:52скачать
~WRL0001.tmp
~WRL0393.tmp
~WRL0673.tmp
~WRL1347.tmp
~WRL3154.tmp
~WRL4034.tmp
Вопросы по смирнову.doc25kb.20.01.2006 01:32скачать
Расчет тепловых потерь1.doc107kb.16.01.2006 22:46скачать
Система ГВС ПП.doc79kb.16.01.2006 15:05скачать
Новые.doc501kb.18.05.2005 23:29скачать
Содержание.doc173kb.18.05.2005 22:47скачать
Шпоры.doc504kb.08.06.2004 18:39скачать
Шпоры(столбики).doc476kb.19.05.2005 00:34скачать
Вопросы по экологии энергетики.doc30kb.14.06.2004 02:25скачать
Экзамен1.doc102kb.11.06.2004 20:47скачать
Экзамен2.doc73kb.11.06.2004 17:49скачать
Экзамен3.doc45kb.11.06.2004 20:47скачать
Экзамен4.doc60kb.11.06.2004 20:47скачать
Введение-1.doc275kb.25.06.2005 23:37скачать
Введение-2.doc85kb.25.06.2005 23:37скачать
ред.doc293kb.12.01.2005 16:48скачать
Экономика.doc101kb.09.01.2005 18:49скачать
1.doc259kb.19.05.2005 03:32скачать
Планирование ремонтов.doc110kb.19.05.2005 04:27скачать
содержание.doc42kb.19.05.2005 05:55скачать
Сфера деятельности.doc41kb.18.05.2005 23:22скачать
Экономика.doc41kb.18.05.2005 14:59скачать
2Системы централизованного теплосн.doc74kb.18.05.2005 22:25скачать
3линия.doc91kb.18.05.2005 17:43скачать
4ира источники.doc104kb.18.05.2005 18:13скачать
5Методика расчета принципиальной тепловой схемы.doc49kb.18.05.2005 22:02скачать
6sABLIK1.doc70kb.19.05.2005 03:35скачать
7Теплоносители.doc60kb.18.05.2005 17:27скачать
вопросник.doc86kb.19.05.2005 02:27скачать
На ряду с этим применение паропреобразователей приводит к сн.doc59kb.19.05.2005 01:59скачать

Шпоры ТТ-2часть(Оля).doc

Реклама MarketGid:
Загрузка...
28.Превращение теплоты в работу в тепловом двигателе.Баланс теплоты и работы

Необходимо иметь два источника теплоты с различной тем-рой Т1>Т2,чтобы

Получить непрерывно работающий тепловой двигатель.Перенос теплоты от одного источника к другому осущ-ет некоторое третье тело с помощью кругового замкнутого процесса или цикла(раб тело)

На одном из участков кругового пр-са раб тело расширяется производя положит работу расширения за счет теплоты получ от более нагретого тела и частично за счет своей нутренней энергии.Для возвращ тела в исходное сост необход над ним совершить работу сжатия;одна часть которой передается ра-бочим телом менее нагретому телу в виде теплоты,а другая идет на восстановление внутренней энергии тела Q= U+L -L=-Q+ U ; L=Q- U

Разность работы расширения и сжатия равна работе изменения объема раб тела за цикл L=L(расш)+L(сжат)

L=L’ L’=L(расш)+L(сжат)

Абсолютная величина работы производимой тепловым двигателем за цикл согласно

1-ому пачалу т/д равна разности м/у абсолютным значением Q1 и

абсолютным значением Q2: |L’|=|Q1|+|Q2| ,где

Q1-кол-во теплоты отданное горяч телом раб телу

Q2-кол-во теплоты отданное раб телом холодн источнику теплоты с Т2

В реальных двигат раб тело частично восстан-ся ,период обновляется,т.е

заменяется равным кол-вом свежего в-ва нахд-ся в том же состоянии.

^ Баланс теплоты и работы.

Тепловой двигатель,совершающий обратимый круг пр-с превращ-я теплоты в работу м/у двумя источниками теплоты с тем-рой Т1 и Т2, Т2<Т1,наз

обратимым тепловым двигателем Карно.

Рассмотрим прямой обратимый двигатель.Цикл сост из след пр-сов:

1-2 изотермич расшир раб тела

2-3 адиабатное расшир раб тела

3-4 изотерм сжатие раб тела

4-1 адиабатное сжатие раб тела

В пр-се 1-2 раб тело нах-ся в контакте с источником теплоты с тем-рой Т1 и

получает от этого источн теплоту Q1.

В пр-се 3-4 раб тело нах-ся в контакте с источн теплоты с тем-рой Т2 и отдает ему теплоту Q2.

Полезная внешняя работа производимая за один цикл равна теплоте участву-

щей в цикле L’=Q=Q1+Q2,

Q= H+L’ H=0, U=0 Q=L’

В прямом обратимом цикле L’>0, Q1>0, Q2>0

L’=Q1-Q2---ур-ние баланса для прямого обат цикла с учетом знаков

Рассмотрим обратный обратимый двигатель:

1-2 адиабатное сжатие раб тела

2-3 изотерм сжатие раб тела

3-4 адиабатное расширение раб тела

4-1 изотермич расширение раб тела

Для обратного обратимого цикла L’>0, Q2>0, Q1<0

-L’=-Q1+Q2---ур-ние баланса для обратного обратимого цикла

Работа цикла равна разности теплоты Q1 и Q2

Термический КПД прямого обратимого цикла явл-ся отношение произве- денной в цикле полезной внешней работы к кол-ву теплоты Q1 отданной

теплоотдатчику
Теорема Карно: термич КПД цикла любого обратимого двигателя,рабо-

тающего в заданном интервале тем-р Т1 и Т2, Т2<Т1 равен термич КПД

цикла Карно работающего в том же интервале тем-р.

Это значит,что термич КПД прямого обретимого двигателя не зависит от

устройства двигателя и природы раб тела.Термич КПД цикла Карно явл-ся

лишь функцией теплоотдатчика и теплоприемника:

Следствия: 1.Термич КПД цикла Карно есть возраст ф-ция тем-ры тепло-

отдатчика


2.Несколько послед действ обтимых тепловых двигателей эквивалентны одному двигателю работающему в полном интервале тем-р и отбирающему

от теплоотдатчика то же кол-во теплоты

Термич КПД цикла Карно для ид газа:
В обратимом цикле Карно отношение кол-ва теплоты полученной раб телом от теплоотдатчика и отданной теплоприемнику равно отношению абсолютн тем-р теплоотд и теплоприемн.Термич КПД необр цикла > терм КПД обрат.

Если бы термич КПД их были равны,то неоратимый цикл ничем не отлич от обратимого и при совместном действии двух сопряж двигателей Карно

необратимого в прямом направлении и обратимого в обратном в рез-те цикла не появилось никаких остаточных изменений в окруж телах,что евозможно

по самой природе необрат пр-са
Если знак неравенства превращ в равенство,то цикл обратимый.

^ 26.Второй закон термодинамики.Аналитич выражения для 2-ого начала.

Если исходить из 1-ого начала т/д,можно считать,что любой пр-с не противоречащий

1-ому началу возможен.Можно было бы считать,что при тепло- обмене м/у двумя телами с разными тем-рами теплота может переходить от

тела с > тем-рой к телу с < тем-рой и наоборот.Единственным ограничением явл равенство кол-ва теплоты отдаваемое первым телом и принимаемое вторым,если не совершается работа,т.е.1-ое начало т/д не говорит о направлени.Это решатся во 2-ом начале т/д.

2-ое начало т/д выраж-ся совокупностью положений обобщающих опытные данные и относящихся к сост-ю равновесия т/д систем,и к пр-сам протек-щихв этих системах.

Равновесная система—это система,в которой,в рассм-ом объёме давление и тем-ра в каждой точке одинаковы.Равновесный пр-с—такой пр-с в рассматр объёме Р и Т одинак.Важное значение 2-ое нач т/д имеет для теории тепл двигателей.Тепл двигат—это устр-во непрерывно действующее,рез-том действия которого явл превращ теплоты в работу.2-ое нач т/д утверждает,что

в работу в тепл двигателе ,м/б превращена только часть подвед-ной теплоты,поэтому полезное действие,а след и экономичность двигателя хар-ся отношением кол-ва теплоты превращ в полезную работу ко всей подвед-ной теплоте.

Это отношение наз термич КПД.

Максим-ая работа м/б произведена при обратим пр-сах.В реальных необрат пр-сах работа

всегда<,чем в обратимых.

2-ое нач т/д раскрывает т/д-ую сущность понятия тем-ры и даёт возможность опред и сравнивать тем-ры различных тел.

Первая форм-вка 2-ого нач т/д: при теплообмене м/у двумя или несколькими телами теплота сама собой переходит лишь от тела с более высокой тем-рой к телу с более низкой тем-рой,но никогда наоборот.Пр-с теплообмена м/у

при конечной разности тем-р предст-ет собой строго односторон неорат пр-с.

Вторая фор-вка 2-ого нач т/д: вечный двигатель второго рода—это двигатель с помощью которого можно было бы полностью превращ работу в теплоту, подведенную от какого-либо тела и,при том так,что телам участв-им в пр-се с меньшей тем-рой не передавалось сколь-нибудьтеплоты.Та часть теплоты, передаётся от источника теплоты к др телам уч-им в пр-се преобраз-ния тепл в работу наз компенсацией.Вечный двигат 2-ого рода—безкомпесац двигат.

Вечный двигатель 2-ого рода невозможен или нельзя осущ тепл двигат

Единственным рез-том действия кот было бы превращ теплоты в работу без того, чтобы часть этой теплоты не передавалась другим телам.

^ Аналитич выражение 2-ого начала т/д.

Энтропия явл ф-цией состояния и облад след св-вами:

1.Энтропия явл однозначной ф-цией состояния и может приниматься за один из параметров сост: p,V,T,U,H,S.

2.При бесконечно малом изменении сост т/д системы изменение энтропии опред условием dS>dQ/T , dQ<TdS

3.В случае изолиров сист,где всякий т/д пр-с явл адиабатным S2>S1,т.е.

энтропия т/д изолир сист не может убывать,она или возраст или остаётся пост.Пр-сы с S2<S1сами по себе в такой сист происход не могут.Возраст

энтропии изолир сист означает,что происход-ие в сист пр-сы явл необрат.

Энтропия явл критерием направления происход в изолир сист реальных

пр-сов,а её приращение—мерой необрат адиабатн пр-са.

4.Энтропия подобна внутренней энергии и явл аддитивной велич,т.е. энтроп

сложной сист равна сумме энтропий отдельных её частей: S= Si.

5.Энтропия любого тела отсчитанная от абсолют 0есть величина положит.

Физ смысл: энтропия –это мера неупорядоченности сист.

dQ=TdS, dq=Tds—для 1 кг, s-[Дж/кг*К]

dQ=dU+pdV TdS=dU+pdV связь 1-ого и 2-ого нач т/д

TdS’=dH-Vdp

Из него следует,что энтропия есть такая ф-ция дифференциал кот равен

dS=(1/T)dU+(p/T)dV или dS=(1/T)dH-(V/T)dp


Изменение энтропии в т/д пр-се в интервале м/у 2-мя сост 1 и 2 м/б получено в рез-те интегрирования последнего ур-ния.

^ 8.Процесс смешения в потоке.

Для того чтобы не уравнивать давление ставится дроссель.Р1 и Р2 больше чем давление в канале С.В канале А,Б работа отрицат,а в канале С положит.

Для перемещения газа в сечении 1 на расстоянии L1 необход затратить раб:

В адиабатном пр-се

После преобраз получим
Работа L1 и L2 положит,L3 отрицат.
По ур-нию сост ид газа v=(RT)/p.Здесь,зная энтальп и давление газа можно опред остальные параметры по диаграм сост. Для реальных газов эти велич аналитич определены быть не могут.
^ 10. Пр-с смешения при заполнении объёма.

Ёмкость объёма V содержит газ с параметрами p1,v1,T1, G1.Этот объём заполняется через канал с газом.Рассмотрим адиабатное смешение.В сечен 2 над газом необход совершить работу,чтобы заполнить объём

Поскольку V1=const,то р1-растёт.При адиабатном пр-се работа совершается за счёт падения внутренней энергии сист.
Приравняем L1 и L2 при адиабатн пр-се:

^ 24.1-е начало Т/Д.Аналитические выр-я для 1-го начала Т/Д.

Согласно з-ну сохран-я и превращ энергии энергия изолир-й системы,равная сумме всех видов энергий в системе при любых происходящих в системе пр-ссах,не меняется.

Eизол=const

Понятие энергии связано с движением.

Энергия—это физ мера движения материи.Обозначим ч-з Е общую эн Т/Д сист.Согласно з-на для изолир сист,в кот протекает некий Т/Д пр-сс 1-2,то для нее Е1-Е2=0

Е2=Е1=const

Рассмотрим неизол Т/Д сист,кот нах-ся в тепломех взаимод-вии с окр

средой,изменение эн такой сист будет связано с произведенной системой работой L и получ системой кол-во т-ты Q.

E2-E1=Q-L -1-е началоТ/Д.

Изменение эн ТДС=разности м-ду получ-й системой кол-вом т-ты Q и совершенной ею работы L –аналитич выр-е 1-го нач ТД.

Рассмотрим превращ эн-и в круговых процессах.

Предположим, сов-ся круговой пр-сс,в рез кот ТДС переходит из 1 в 2 и возвращ-ся по пути 2-B-1.
Каждый из пр-ссов м/б обратимым и необратимым.При круговои пр-ссе разность м/ду получ системой от окр тел кол-вом т-ты Q,равная и произвед ею работой изменения объема

д/б=0
Если предположить что ,то врез-те кругового пр-сса сист, возвращ в обратное сост,произвела бы работу,большую,чем получ системой т-та.

Если теперь некот часть произвед сист работы превратить снова в т-ту и передать окр телам,то последние будут возвращ в исх сост;след-но система и окр тела после рассм-го кругового пр-сса не будут иметь к-л остаточных изменений и будут нах-ся втом же сост,что и в начале,а в то же время была получена некот работа

Предположим,что -не верно.След-но при круговом пр-ссе:Q-L=0

То же справедливо и для полезной внешн работы:

L=L Q-L=0


Получ расчеты говорят отом,что исключена возможность осущ вечного двигателя 1-го рода,т е такого двиг,при помощи котм/б бы получать положит внешн работу без к-л изменения сост окр тел.


Это означает,что интеграл,взятый по сост в пр-ссе м/ду 1и 2(dQ-dL)не зависит от рода пр-сса и опред нач и конечн сост истемы.Разность элемент кол-в т-ты и произвед-й системой работы,т е величина(dQ-dL)в данном случае предст собой полный дифференциал некот ф-ции сост-я сист,кот есть внутр эн: dU=dQ-dL

Из равенства

^ Аналитич выр-е 1-го нач ТД

E2-E1=Q-L

Согласно ш нач ТД кол-во т-ты,получ системой,м/б определено

dQ=dU+dL

dQ=dH+dL или

dq=du+dl

dq=dh+dl

Если производимая сист работа связана только с измен объема сист, а пр-сс изменения сост обратим,то

dq=du+pdv dQ=dU+PdV

dq=dh-vdp или dQ=dH-VdP
^ 22.ГТУ с подводом т-ты p=const.

Схема уст-ки:

В камере сгор ч/з форсунки 6и7 непрерывно поступает воздух из турбокомпр-ра 4 и топливного насоса 5.Изкамеры прод-ты сгор направл в комбинир сопла 2,в кот раб тело расшир-ся до давл,близкого к атмосф.Из сопл прод-ты сгор поступают на лопатки газовой турбины 3,а затем выбрасыв-ся в атм ч/з выхлопной патрубок.

Раб тело сжимается по адиабате 1-2 от т.2 По изобаре 2-3 к р.т. подводится некот кол-во т-ты q1,затем р т расшир-ся по адиабате 3-4 до нач давл-я и возвращ-ся по изобаре 4-1 в первонач сост.При этом отводится уд кол-во т-ты q2.Хар-ками цикла явл степень повыш-я давл в компрессоре b=p2/p1 и степень изобарного расш-я:

Термич КПД ГТУ с подводом т-ты при p=const зависит от b и возрастает с увеличением этой вличины.

Отработанный газ после ГТУ целесообразно направлять в ТОА для подогрева воздуха,поступ в камеру сгорания, или направлять для нужд ком хоз/ва для получ горячей воды и пара.

Теор цикл ГТУ на T-S-диагр изображен площ 12341,а реальный 12341,где линия 12 предст собой условно необративную адиабату сжатия в компр,а линия 34-условно необрат-ю адиабату расшир-я в турбине.

Теор уд работа сжатия в турбокомпр опред-ся как разность энтальпий:
Расшир-е газа в проточной части турбины сопровожд-ся потерями на трение по стенке сопл,лопаток и на завихрение потока,в рез чего часть кин эн раб тела превращ-ся в т-ту и энтальпия газа на выходе из турбины h4>h4 =>теор работа = разности т-р lт=h3-h4.а действит lд=h3-h4


Действит полезная уд работа , кот м/б получена в ГТУ

^ 20.ГТУ с подводом т-ты при v=const.

В данном типе ГТУ сжатый в турбокомпр воздух поступает из ресивера(сосуд большой вместимости для выравнивания давл)7 ч/З воздушный клапан 8 в камеру сгорания 1.Сюда же топливным насосом 5 ч/З топливный клапан 9 подается ж-кое т-во.Продукты сгор,пройдя ч/з сопловой клапан 2 ,расшир-ся в сопле 3 и приводят во вращ-е ротор газовой турбины 4.Пр-сс горения производят при закрытых клапанах 2 и 8 .Воспламен-е т-ва производят от эл искры.
Р т сжимается по адиабате1-2,далее по изохоре 2-3 к раб телу подв-ся некот уд кол-во т-ты q1

3-4—ад расшир-е до нач давл-я

4-1—отводится уд кол-во т-ты q2

Хаар-ки цикла:
Степень добав повыш-я давл-я

^ 14.Цикл воздушной холодильной машины.

В этой ХУ в качестве р. тела применяют воздух, кот явл наиболее удобным, безвредным и доступным р телом. Принцип действия: воздух охлаждается в помещении 1, сжимается в компрессоре 2, в рез-те чего его т-ра повыш-ся, сжатый воздух при р=const нагнетается в теплообменник 3, в котором охлаж-ся водой до т-ры окр среды. После этого сжатый воздух поступает в расшир-ный цилиндр или детандер 4.При расширении т-ра воздуха падает на 60-70 С и холодный воздух направляется для охлаждения помещения.
q1=cp(T2-T3) q1=cp(T1-T4)

Работа, затрачиваемая на осущ-ие цикла равна разности удельных кол-в теплоты q1 и q2 (теплоемкость считаем постоянной) l=q1-q2= cp(T2-T3)- cp(T1-T4) Холод. коэф. цикла:

Поскольку пр-ссы 1-2 и 3-4 адиабатны:

Наиболее совершенным процессом отвода теплоты был бы изотерм-ий пр-сс 5-3, а пр-ссом подвода тепл-ты--- изотерм пр-сс 6-1. По сравнению с циклом Карно в ид-ном цикле возд-ой ху дополнительно затрачивается работа, = сумме площадей 2-5-3 и 1-4-6. При этом кол-во теплоты, отбир от охлажд-ого помещения за 1 цикл будет < на величину площади 1-6-4. Холодильный коэффициент эквивалентного обратного цикла Карно:


^ 12. Парокомпрессионные ХУ

Машины, непрерывно поддержив тем-ру тел < т-ры окр среды называют холодильными

Сжатый в компрессоре 3 до давления р влажный пар поступает в охладитель (конденсатор 4), где за счет отдачи теплоты охлажд-ей воде происх конденсация пара. Про-сс конденсации происходит по изобаре-изотерме так, что из конденсатора выходит жидкость в сост-ии насыщения(т1)

Установлен дроссельный вентиль. Детандер не применяют потому, что хладагент нах-ся в жидком состоянии.(конструктивно очень сложно), поэтому применяют дросселирование, кот сопровождается понижением т-ры, т е жидкость при р1 и т-ре Т1 направляется в дроссельный редукц вентиль 1, где дросселир до р2. Из ред-ого вентиля выходит влажный пар при Т2 и с малой степенью сухости. После дросселя влажный пар напр-ся в помещенный в охлаждаемом объеме испаритель 2 , где за счет т-ры, отбираемой от охлаждаемых тел, содерж-ся во влажном паре, жидкость испаряется. Пр-сс 2-3: давление р2 выбирают таким о, чтобы соотв-ая этому р-ию т—ра насыщения была несколько ниже т-ры охл-ого объема. Необратимость пр-сса дросселирования приводит к уменьшению холодопроизвод-сти цикла по сравнению с циклом Карно, т е q2 отбир-ая от хол-ых источников изобр-ся площадью а-2-3-в, а для обратного цикла Карно с-А-3-в.
Для ПКХМ использ различное кол-во хладагентов(кроме воды). Одним из первых хладагентов была двуокись углерода, но при т-ре 20С она имеет большое р-ие насыщенных паров(58 атмосфер), что приводит к усложнению хол-ой аппаратуры. Широко используют в пром-сти аммиак, но для бытовых холодильников и т д он не годится из-за токсичности и коррозионной активности к цветным металлам. Наибольшее распр-ие в кач-ве хладагентов получили фреоны. Достоинства: нетоксичность, хим. Стойкость, отсутствие взаимод с конструкц-ым материалом(при Т<200C)

^ 18. Цикл паросиловых установок. Цикл Ренкина

На pv диаграмме изображен ид цикл ПСУ.(нет потерь на трение, отсутствуют потери тепла в турбине и трубопроводе, все пр-ссы протекают обратимо).Т1 соответствует состоянию конд-та на выходе его из конденсатора 4. Тк т-ра конденсата = т-ре насыщения, то эта точка должна нах-ся на нижней пограничной кривой. Т к ж-сть не сжимается пр-с 1-2 изохорный. Т2 определяется величиной р-ия в котле.2-3—нагрев конденсата до т-ры насыщения, 3-4 – парообразование, 4-5 –перегрев пара в пароперегревателе, 5-6—адиабатное расширение пара на лопатках турбины, 6-1—конденсация пара в конденсаторе. Положит техн работа пара изображена площ 8567. Отриц техн работа насоса—8217. Полезная работа цикла—2561. Цикл ПСУ в TS-диаграмме:
Пр-сс сжатия конденсата в насосе происходит адиабатно при очень малом измен-ии т-ры, этим изм-ием можно пренебречь и тогда Т2 переместится в Т1. 2-3 – нагрев ж-сти, 3-4—парообразование, 4-5—перегрев пара. Площадь

232’1’—кол-во тепла, подвед в процессе парообразования. 4566’4’—теплота, подв в пр-ссе перегрева. Сумма этих площадей = полному кол-ву теплоты, подв к 1кг воды с т-рой t конденсата, для превращения его при постоянном давлении в пар. q1=h5-h1.

Кол-во тепла, поглощаемого в проц-се от пара, охл водой, выраж-ся площадью 266’1’, тогда q2=h6-h1.

^ 16. Влияние параметров пара на термический КПД цикла Ренкина.

Начальное давление пара.
Если при одинаковом р2 и той же т-ре Т1, повысить нач р-ие пара р1, то вследствие повышения т-ры насыщения, возрастет ср т-ра подвода теплоты, это приведет к увелич терм КПД, а следовательно и к уменьшению уд-ого расхода теплоты. Однако повышение нач-ого р-ия пара при заданной т-ре Т1 и неизменном кон-ом р-ии р2 вызывает увеличение конечной влажности пара, что приводит к разрушению лопастей турбины. Поэтому влажность пара >14% не допускается.

^ Степень перегрева пара.


Повышение нач т-ры пара от Т1 до Т1 ” приводит к возрастанию ср т-ры подвода теплоты при неизм т-ре отвода тепл. Дальнейшее повышение т-ры отвода при переходе от 1” к 1”’ приводит также к увеличению ср т-ры отвода теплоты. Однако при этом ср т-ра подвода тепл увеличив-ся быстрее. Т о перегрев пара широко используют в соврем технике для повыш терм КПД ПСУ. В наст время т-ра пер-ва =550-580С. Более высокая т-ра не использ из-за отсутствия дост надёжных констр-ых мат-лов.

^ Конечное давление пара.

Уменьшение кон р-ия пара р2 при неизм р1 и Т1 вызывает понижение т-ры конденсации Т2, а след-но и т-ры отвода т-ты при незначительном пониж-ии ср т-ры подвода теплоты, след-но КПД повышается. При увеличении подводимой теплоты увеличивается и получаемая работа(22’3’3). При понижении конечного р-ия р2 от 1бара до 0.43 бар уд-ый объем пара увеличивается в 27 раз. Поэтому прих-ся значительно увеличивать габариты установок.
^ 19.Ур-ние Ван-дер-Вальса.
Решение этго ур-ния приводит к 3-ём случаям:

1.из 3-ёх корней ур-ния,один действит и два мнимых,соответствующих сверх

критическим давлениям.

2.Три корня действит и равные, соответств-щие критич давлению

3.Три корня действит и различн,соответсв-щие докритич давлениям.

Пр-с происходит непрерывно,без выделения

Капелек ж-ти ,не происход кризисных явлен. Кризисные явления наступают на погранич кривых,в то время как на кривой Ван-дар-Вальса её нет.Эксперим изотерма ав ,fg хорошо согласуется с изотермой Ван-дер-Ваальса,а на участке bf они резко отличаются друг от друга.

Заштрихованная часть-метастабильная зона.
^ 18.Опыт Эндрюса. Критич точка.

Св-ва реальных газов будет отлич от св-ств ид газов,ввиду того что нельзя

пренепрегать объёмом молекул и силами взаимод м/у ними.Одним из проявлений этих св-ств реал газов явл различное протекание изотерм реал и идеал газов в диаграммах сост.Наличием сил притяж м/у молекулами реал газов приводит к появлению некот внутр давления,кот вызывается уменьш уд объёма по сравнен с идеальным, в этом случае изотермная сжимаемость реал газов выше чем ид.Размеры молекул реал газа окавывает на сжимаемость

прямопротивополож влияние.Молекулы занимают опред объём, препятств сжимаемости,поэтому сжим реал газов <чем ид.На основании этого сжим-ть

реал газа опред-ся в зав-ти от того, какой этих двух факторов имеет преоблад

значение.При больших уд объёмах сжим-ть реал газа д/б >чем ид и наоборот.


Эндрюс установил,что некот в-ва при нормальн тем-ре можно привести в жидкое сост при Т-const.После достижения равного давления Рs начинается

конденсац газа,но некоторые газы не удаётся перивести в жидкое сост,путём

простого сжатия при норм условиях.


Оказалось , что с увеличением темпр-ры , при кот газ переходит в жидкое сост длина участка 2-3 уменьш ,т.е. разницам-у уд объёмами пара или газообр фазы и жид фазы с повышением тем-ры уменьш.v``уменьш .а v` растёт.Чем больше темпер-ра .тем меньш разность м-у плотностями газобр

И жид фазы . На участке f-q-h сжимаемость реал газа >чем ид. Особенно на участке q-h где сжимаемость стремиться к бесконеч .Сжимаемость на уч h-i реал газа < чем ид .

МК-нижн погран кривая ,НК-верхн погран кривая ,при Т=критич нельзя привести газ в жид сост .

Имеем 3 обл –ти 1-однофазн обл ,-в-во нах-ся в газообр сост .2-в-во нах в жид сост .3-геторогенная обл –жид газообр сост . На верхн погран кривой –сух насыщ пар ,на нижн погран кривой-насыщ жидкость .

Вобл 1 газ нах-ся в перегр сост .В обл 3 –влаж пар- смесь кипящ жид-ти и сух насыщ пара . Люб реал м.б. полученв капельно жид сост .Для этого его необход сжимать при темпер-ре ниже критич .

В точке К—r=0

Параметры сух насыщ пара обознач двумя штрихами (s”,h”,v”),а насыщ жидкости—одним штрихом(s’,h’,v’).


Скачать файл (8092.3 kb.)

Поиск по сайту:  

© gendocs.ru
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации