Logo GenDocs.ru

Поиск по сайту:  

Загрузка...

Случайные процессы в сэс - файл 1.docx


Случайные процессы в сэс
скачать (48.4 kb.)

Доступные файлы (1):

1.docx49kb.03.12.2011 16:16скачать

содержание
Загрузка...

1.docx

Реклама MarketGid:
Загрузка...
Содержание

  1. Элементы теории марковских случайных процессов……………………………….3

  2. Понятие марковского случайного процесс…………………………………………..3

  3. Марковские случайные процессы с дискретными состояниями и дискретным временем………………………………………………………………………………..4

  4. Непрерывные марковские цепи………………………………………………………6

  5. Потоки событий………………………………………………………………………..9

  6. Задачи………………………………………………………………………………….11

  7. Список литературы………………………………………………………………...…14



^ 1. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ МАРКОВСКИХ СЛУЧАЙНЫХ ПРОЦЕССОВ.
При проектировании средств вычислительной техники широкое применение занимают марковские модели, используемые для анализа и синтеза вычислительных структур, которые можно рассматривать как стохастические системы без последствия.
1.1. Понятие марковского случайного процесса.

Функционирование широкого класса систем можно представить как процесс перехода из одного состояния в другое под воздействием каких-либо причин. Например, процесс функционирования ЭВМ характеризуется тем, что в каждый момент времени обработкой информации заняты те или иные блоки. Процесс

прохождения обрабатываемой информации по блокам ЭВМ можно рассматривать как процесс перехода системы из одного состояния в другое. В полной мере это относится и к процессу функционирования ЭВМ с точки зрения надежности. В каждый момент времени некоторые узлы работоспособны, а некоторые отказали и восстанавливаются. Если каждому возможному множеству

работоспособных (или отказывающих) элементов поставить в соответствие множество состояний системы, то отказы и восстановления элементов будут отражаться переходом объекта из одного состояния в другое.

Пусть имеется некоторая физическая система S, которая в процессе функционирования может принимать различные состояния Si. Если состояния системы меняются во времени случайным образом, то процесс смены состояний можно рассматривать как случайный процесс, описываемый случайной функцией X(b).

Полное множество состояний Si исследуемой системы может быть либо конечным (i = 1, n), либо бесконечно большим.

Большинство реальных систем имеет дискретное конечное пространство состояний .Последовательность состояний такой системы Si (i = 1, n) и сам процесс переходов из состояния в состояние называется цепью. Ниже будут рассмотрены только случайные цепи.

В зависимости от времени пребывания системы в каждом состоянии различают процессы с дискретным временем. Системы с непрерывным временем предполагают, что переход системы из одного состояния в другое может осуществляться в любой момент времени, т. е. время пребывания системы в каждом состоянии представляет

непрерывную случайную величину.

Для систем с дискретным временем время пребывания системы в каждом состоянии фиксированное, а моменты переходов t1, t2, ...,tk размещаются на временной оси через равные промежутки и называются "шагами" или "этапами". Время нахождения системы в некотором состоянии представляет дискретную случайную величину.

Таким образом, случайный процесс с непрерывными состояниями и непрерывным временем функционирования описывается непрерывной случайной функцией времени. Непрерывные и дискретные цепи описываются дискретными случайными функциями времени.

При исследовании непрерывных и дискретных случайных цепей обычно пользуются графическим представлением функционирования системы. Граф состояний системы представляет собой совокупность вершин, изображающих возможные состояния системы Si, и совокупность ветвей, изображающих возможные переходы системы из одного состояния в другое.



1.2.Марковские случайные процессы с дискретными состояниями и дискретным временем
Дискретные цепи Маркова
Пусть имеется некоторая система S, которая в процессе функционирования может принимать различные состояния Si, i=1..n. Если состояния системы меняются случайным образом, то последовательность состояний системы образует случайный процесс.

Случайный процесс, протекающий в системе S, называется марковским, если для любого момента времени t0 вероятность любого состояния системы при t>t0 зависит только от ее состояния при t=t0 и не зависит от того, как и когда система пришла в это состояние. Если число состояний Si, которые система может принимать, конечно, то такие системы описывает марковский случайный процесс с дискретными состояниями, или марковская цепь.

Если переходы системы из одного состояния в другое возможны в строго определенные, заранее фиксированные моменты времени tj, то такую систему описывает марковский случайный процесс с дискретным временем. Марковский случайный процесс с диcкретными состояниями и дискретным временем называют дискретной марковской цепью.

Обычно марковскую цепь изображают в виде графа, вершины которого соответствуют возможным состояниям системы Si, а дуги - возможным переходам системы из состояния Si -> Sj. Каждой дуге соответствует переходная вероятность Pij(k)=P[Sj(k)/Si(k-1)] - это условная вероятность перехода системы на К-ом шаге в состояние Sj при условии, что на предыдущем (К-1)-ом этапе система находилась в состоянии Si.

Марковская цепь называется однородной, если переходные вероятности не зависят от номера шага. Если переходные вероятности меняются от шага к шагу, марковская цепь называется неоднородной. Полным описанием однородной марковской цепи служит матрица переходных вероятностей.

Для неоднородной марковской цепи требуется К матриц, где К - число шагов. Определим для однородной марковской цепи вероятности всех состояний системы на каждом шаге по заданной матрице переходных вероятностей |Pij|, причем известно начальное состояние системы.

Пусть в начальный момент t0 система находится в состоянии Si.

Тогда Pi(0)=1, Pj(0)=0, j=1,2,..,n, j=/=i. Найдем вероятности состояний после 1-го шага P1(1)=Pi1, P2(1)=Pi2, ..., Pj(1)=Pij,...,Pn(1)=Pin. Найдем вероятность состояний после 2-го шага, рассматривая следующий набор гипотез:

- после 1-го шага система была в состоянии S1;

- после 1-го шага система была в состоянии S2;

.............................................

- после 1-го шага система была в состоянии Sn.

Вероятности гипотез известны и равны вероятностям состояний системы после 1-го шага.

Тогда по формуле полной вероятности:

P1(2)=P1(1)*P11+P2(1)*P21+...+Pn(1)*Pn1
P2(2)=P1(1)*P12+P2(1)*P22+...+Pn(1)*Pn2

.......................................

n

Pi(2)=∑ [Pj(1)*Pji] i=1,n

j=1

Аналогично после 3-го шага вероятности определяются выражением

n ___

Pi(3) = ∑[Pj(2)*Pji] i=1,n

j=1



После К-го шага

n ___

Pi(k)= ∑[Pj(k-1)*Pji i=1,n

j=1
Аналогично для неоднородной марковской цепи

n

Pi(k)= ∑[Pj(k-1)*Pji(k)] (2)

j=1
Все многообразие марковских цепей подразделяется на эргодические и разложимые.

Разложимые марковские цепи содержат невозвратные состояния, называемые поглощающими. Из поглощающего состояния нельзя перейти ни в какое другое. На графе поглощающему состоянию соответствует вершина, из которой не выходит ни одна дуга. В установившемся режиме поглощающему состоянию соответствует вероятность, равная 1.

Эргодические марковские цепи описываются сильно связанным графом. Это означает, что в такой системе возможен переход из любого состояния Si в любое состояние Sj (i,j=1..n) за конечное число шагов.

Для эргодических цепей при достаточно большом времени функционирования (t стремится к бесконечности) наступает стационарный режим, при котором вероятности Pi состояний системы не зависят от времени и не зависят от распределения вероятностей в начальный мо-

мент времени, т.е. Pi=const.

Каждая компонента Pi вектора таких стационарных вероятностей характеризует среднюю долю времени, в течение которого система находится в рассматриваемом состоянии Si за время наблюдения, измеряемое К шагами.

Для определения стационарных вероятностей Pi нахождения системы в состоянии Si (i=1..n) нужно составить систему n линейных однородных алгебраических уравнений с n неизвестными:

n

Pi= ∑(Pj*Pji) i=1..n (3)

j=1

Причем, искомые вероятности должны удовлетворять условию:

n

∑(Pi) = 1

j=1 n

или, что равносильно Pi=1- ∑ Pj (4)

j=1

j=/=i

Поэтому любое уравнение системы (3) можно заменить уравнением

(4).

Систему линейных алгебраических уравнений (3) удобно составлять непосредственно по размеченному графу состояний. При этом в левой части уравнения записывается вероятность состояния, соответствующе-

го рассматриваемой вершине графа, а в правой части - сумма произведений. Число слагаемых соответствует числу дуг графа, входящих в рассматриваемое состояние. Каждое слагаемое представляет произведение вероятности того состояния, из которого выходит дуга графа,на

переходную вероятность,которой помечена соответствующая дуга графа.




1.3. Непрерывные марковские цепи.
Непрерывные марковские цепи описывают функционирование систем, принимающих в процессе работы конечное число состояний Si (i = 1, n) и осуществляющих переходы из одного состояния в другое (Si --> Sj, i, j = 1, n) случайным образом в произвольный момент времени t. Иначе говоря, время пребывания системы в любом состоянии представляет непрерывную случайную величину.

Случайный процесс с непрерывным временем называется непрерывной марковской цепью, если поведение системы после произвольного момента времени t0 зависит только от состояния процесса в момент времени t0 и не зависит от предыстории процесса, предшествующей моменту времени t0.

Определим для непрерывной марковской цепи вероятности всех состояний системы для любого момента времени Pi(t), i = 1,n. Так-как для любого момента времени t все состояния системы образуют полную группу событий, то SUMMA Pi(t) = 1 i=1

Рассмотрим параметры, определяющие непрерывную марковскую цепь.

Пусть система в момент времени t находится в состоянии Si.

Рассмотрим элементарный промежуток времени DELTA t, примыкающий к моменту времени t.За интервал DELTAt система может перейти из состояния Si в состояние Sj с переходной вероятностью Pij(t,DELTAt). зависящей в общем случае как от t, так и от DELTAt.

Рассмотрим предел отношения этой переходной вероятности к ширине интервала DELTAt при условии, что DELTAt --> 0:
Pij(t,DELTAt)

lim ---------------- = LAij(t) (1)

DELTAt->0 DELTAt
Эта характеристика называется интенсивностью перехода или плотностью вероятности перехода и в общем случае зависит от t.

Из формулы (1) следует, что при малом DELTAt вероятность перехода Pij(t,DELTAt) с точностью до бесконечно малых высших порядков равна
Pij(t,DELTAt) ~= LAij(t)*DELTAt
Если плотности вероятностей переходов представляют собой функции времени LAij(t), марковский процесс называется неоднородным.

Если все плотности вероятностей переходов не зависят от t

(т.е. от начала отсчета элементарного участка DELTAt), то марковский процесс называется однородным (LAij(t) = LAij= const).

Для непрерывных марковских цепей интенсивности переходов проставляются у соответствующих дуг графа. Такой граф называется размеченным.

Кроме интенсивностей переходов, для описания непрерывных марковских цепей должен быть задан вектор вероятностей состояний системы в исходный (нулевой) момент времени

|P(0)| = (P1(0), P2(0), ..., Pn(0)).

Зная множество состояний системы, значения интенсивностей переходов LAij(t), а также вектор начальных вероятностей системы |P(0)|, определим вероятности состояний Pi(t), i = 1, n системы, граф которой имеет вид:

+------+

| |Pii(DELTAt)

+---+---+ |

P1i(DELTAt) | |<-+ Pi,n(DELTAt)



+---------------->| Pi(t) +------------------+

| +---------------| |<---------------+ |

| |Pi1(DELTAt) +--+---++ Pn,i(DELTAt)| |

| | ^ | ^ | | |

| | | | | | | |

| | +----+ | | +------+ | |

| | | +---+ +-----+ | | |

| | (1)| |(2) (3)| |(4) | |

| V | V | V | V

+--+----+ +-+-----+ +--+----+ +--+----+

| | | | | | | |

| P1(t) |------|Pi-1(t)|-----|Pi+1(t)|-----| Pn(t) |

| | | | | | | |

+-------+ +-------+ +-------+ +-------+
(1) - Pi-1,i(DELTAt) (2) - Pi,i-1(DELTAt)

(3) - Pi+1,i(DELTAt) (4) - Pi,i+1(DELTAt)

Как следует из приведенного графа, марковская цепь однородна,

так как вероятности перехода не зависят от t.

Для момента времени t+DELTAt справедливо соотношение

n

Pi(t + DELTAt) =∑ Pj(t) * Pji(DELTAt) =

j = 1

n

= Pi(t) * Pii(DELTAt) + ∑ Pj(t) * Pji(DELTAt)

j = 1

j <> i

Из свойства матрицы переходных вероятностей (Ш-4) следует,что

n

Pii(DELTAt) = 1 - ∑ Pij(DELTAt)

j = 1

j <> i


Тогда Pi(t + DELTAt) =


n n

= Pi(t)*{1 - ∑ Pij(DELTAt)} + ∑ Pj(t) * Pji(DELTAt)

j = 1 j = 1

j <> i j <> i
или Pi(t + DELTAt) - Pi(t) =
n n

= - Pi(t) * ∑ Pij(DELTAt) + ∑ Pj(t) * Pji(DELTAt)

j = 1 j = 1

j <> i j <> i
Разделим обе части равенства на DELTAt и устремим DELTAt

к нулю

Pi(t + DELTAt) - Pi(t)



lim = -------------------------- =

DELTAt->0 DELTAt
n Pij(DELTAt)

= - Pi(t) * ∑ lim -------------- +

j = 1 DELTAt->0 DELTAt

j <> i
n Pji(DELTAt)

+ ∑Pj(t) * lim --------------

j = 1 DELTAt->0 DELTAt

j <> i
В результате получим систему дифференциальных уравнений для вероятностей состояний непрерывной марковской цепи, носящую имя ее автора - советского математика Колмогорова А. Н.
dPi(t) , n n

------- = Pi(t) = - Pi(t) * ∑ LAij + ∑ Pj(t) * LAij

dt j = 1 j = 1

j <> i j <> i
Pi(0) = Pi0 - вектор начальных условий.

----

i = 1, n
Интегрирование этой системы по времени позволяет получить вероятности состояний как функции времени Pi(t).

Существенно, что в системе Колмогорова можно ограничиться n - 1 уравнением. Дополнительно используется условие нормировки
n

∑ Pj = 1.

j=1
Анализируя дифференциальные уравнения Колмогорова, можно сформулировать формальное правило для их написания непосредственно по размеченному графу системы.

В левой части уравнения стоит производная от вероятности рассматриваемого состояния по времени, а в правой части - столько слагаемых, сколько дуг графа связано с рассматриваемым состоянием. Каждое слагаемое равно произведению плотности вероятности перехода, соответствующей данной дуге графа, на

вероятность того состояния, из которого исходит дуга графа. Если стрелка направлена из рассматриваемого состояния, соответствующее произведение имеет знак минус. Если стрелка направлена в состояние, то произведение имеет знак плюс.

Это правило составления дифференциальных уравнений Колмогорова для вероятностей состояний является общим и справедливо для любой непрерывной марковской цепи.

Для эргодических однородных марковских цепей существует стационарный режим при t --> БЕСКОНЕЧНОСТЬ. При стационарном режиме вероятности состояний стремятся к некоторым установившимся значениям – предельным вероятностям которые постоянны и не зависят от начального состояния системы.



Поскольку в установившемся режиме вероятности состояний становятся постоянными величинами, производные от них равны нулю. Поэтому система дифференциальных уравнений Колмогорова с постоянными коэффициентами вырождается в систему линейных алгебраических уравнений.

Как и для дискретных марковских цепей, предельные вероятности характеризуют среднюю долю времени, в течение которого система находится в данном состоянии при наблюдении за системой в течение достаточно продолжительного времени (на бесконечном интервале).
1.4. Потоки событий.
Переход системы в некоторое состояние Si называется событием. В процессе работы система неоднократно может возвращаться в состояние Si. Последовательность таких однородных событий образует поток событий Si', Si", ... .

Поток событий удобно отображать в виде отметок на оси времени, соответствующих моментам наступления событий.

T1 T2 Ti

--+----+--+---+--+-----+---------> t

0
Поток называется ординарным, если события в нем происходят поодиночке.

Если интервалы являются неслучайными, то поток называется регулярным или детерминированным и полностью характеризуется законом изменения длины интервалов в потоке. В противном случае поток называется случайным и характеризуется совместным законом распределения системы случайных величин (Т1, Т2, ....., Тn).

На практике наиболее часто приходится иметь дело с потоками, в которых интервалы времени между двумя соседними событиями Ti (i = 1, n) - непрерывные случайные величины. Такой случайный поток характеризуется многомерной плотностью вероятности f(TAU1, TAU2,......,TAUn), где TAUi - конкретные значения случайных величин Тi.

Поток назывется стационарным, если его характеристики не изменяются во времени. Вероятность попадания того или иного числа m событий на участок оси времени t,t+TAU зависит только от TAU и не зависит от t. Интенсивность или плотность потока событий, то есть

среднее число событий в единицу времени, постоянна:LA = const.

В узком смысле стационарность означает независимость плотности вероятности f(TAU1, TAU2,......,TAUn) от выбора начала отсчета.

Если случайные величины Ti являются зависимыми, поток называется потоком с последействием, ибо для любого момента времени последующее течение потока находится в вероятностной зависимости от предыдущего.

Если случайные величины Ti являются независимыми, то случайный поток называется потоком с ограниченным последействием и для него справедливо:

f(TAU1,TAU2,....,TAUn)=f1(TAU1)*f2(TAU2)*....*fn(TAUn).

Случайный поток событий называется потоком без последействия, если для любых непересекающихся участков времени число событий, попадающих на один из них, не зависит от того,

сколько событий попало на другие участки. Условие отсутствия последействия означает, что события наступают в системе независимо друг от друга. Для такого потока справедливо:

fi(TAUi) = f(TAUi), i=1,2,....,n

Поток называется пуассоновским, если число m событий потока,попадающих на участок TAU, распределено по закону Пуассона



m -a

pm = (a / m!) * e

где а - среднее число событий, попадающих на участок TAU, равное для стационарного потока a = LA*TAU.

Определим функцию распределения длины интервала T в стационарном пуассоновском потоке

F(TAU) = P(T < TAU)

Выразим F(TAU) через вероятность P(T >= TAU)= F0(TAU) того,

что в интервал TAU не попадает ни одно из событий:

0 -a -a

F(TAU) = 1 - F0(TAU) = 1 - p0 = 1 - a /0! * e = 1-e

Для стационарного пуассоновского потока справедливо:

-LA*TAU -LA*TAU

F(TAU) = 1 - e , f(TAU) = LA*e ,

то есть интервал времени подчинен экспоненциальному (показательному)

закону распределения

Cтационарный пуассоновский поток является примером случайного потока без последействия. Для него интервал времени от начала отсчета до наступления первого события представляет собой непрерывную

случайную величину T1, распределенную по экспоненциальному закону с функцией плотности распределения


-LA*TAU1

f1(TAU1) = LA*e = f(TAU1) = f(TAUi) = f(TAU),

что является признаком отсутствия последействия.

Стационарный пуассоновский поток событий, обладающий свойствами ординарности, стационарности и отсутствия последействия, называется простейшим потоком.

Если процесс переходов в системе происходит под воздействием простейшего потока, то такой процесс является марковским, причем плотность вероятности перехода в соответствующей НМЦ совпадает с интенсивностью потока переходов LA.




2. ЗАДАЧИ

Задача 1.11

Имеется две партии изделий по 10 и 9 штук, при этом в каждой партии имеется одно бракованное изделие. Взятое наудачу из первой партии изделие, переложено во вторую. После этого выбирается наудачу изделие из второй партии.

Найти вероятность извлечения бракованного изделия из второй партии.

Решение:

Найдем вероятность события А, которое заключается в том, изделие из второй партии бракованное.

Гипотезы: В1-из первой партии взято бракованное изделие.

В2- из первой партии взято не бракованное изделие.

Р(В1) = 1/10, Р(В2) = 9/10.

Р(А/B1) = 2/10 , Р(А/B2) = 1/10

Р(А)= 110 210 + 910 110 = 0,02 +0,09 =0,11

Задача 1.22

Определить вероятность того, что выбранное наудачу изделие является первосортным, если известно, что 4% всей продукции является браком, а 75% не бракованных изделий удовлетворяют требованиям первого сорта.

Решение:

Событие А-изделие первосортное, а так - как брак 4% то не брак

96% составим уравнение:

Х% -100

=> Х = 75×96100 = 72 Р(А) = 72%100% = 0,72

96% - 75

Задача 2.8

Полная суммарная мощность всех потребителей трансформаторной подстанции распределена равномерно. Математическое ожидание значений мощности равно m = 80 кВ∙А, среднеквадратическое отклонение равно σ = 43,3 кВ∙А .

Найти:

1 Вероятность нахождения значений нагрузки в интервале 10 … 40 кВ∙А;



2 Значение нагрузки, вероятность превышения которой равна 0,05

3 Вероятность того, что нагрузка будет меньше 55 кВ∙А.

Решение:1.Вероятность попадания случайной величины Х на участок (α , β) определяется как

Р ( α < X < β ) = .

Р ( 10 < X < 40 ) = 40-10b-a = 30150 = 15 = 0,2

σ ( x ) = b-a23 = 43,3 M ( x ) = b+a2 = 80

b - a = 23×43, 3 =150

b + a = 160 2b =160 b = 155 a = 5

2. Р ( S≥SK ) =0,05= 1- P(S<SK ) =1 – F( SK )

SK-a /(b-a) =0,95 F( SK ) =0,95 SK =147 KBA

3. P ( S< 55 ) =F ( 55 ) = 55-5150 = 13

Задача 2.15

Отклонения напряжения U в узле питания в процентах от номинального значения подчинены закону Симпсона («закону равнобедренного треугольника») на участке от -10 до 8 В.

Необходимо:

  1. Записать выражения плотности и функции распределения;

  2. Найти числовые характеристики U: математическое ожидание m, дисперсию D, среднеквадратическое отклонение σ;

  3. Определить вероятность того, что отклонения напряжения по модулю не будут превышать 5%.

Решение:



1.

0 , X < -10

f (x) = < x+1081 , -10 < x < - 1

8-x81 , - 1< x < 8

0 , X > 8

0 , X < -10

F(x) = < x2+20x+100162 , -10 < X < - 1

-x2+16x+98162 , -1< X < 8

1 , X > 8

2. Математическое ожидание m(x) = .

m(x) = -1

Дисперсия D(x) = a26 = 816 = 13,5 где a = 10+82 = 9

Среднеквадратическое отклонение σх = a6 = 3,67

3. P( -5 < U < 5 ) = F(5) – F(-5) = -25+16×5+98162 - 25-100+100162 =0,79




ЛИТЕРАТУРА

1 Вентцель Е.С., Овчаров Л.А. Теория вероятностей и ее инженерное приложение. – М.: Наука. Гл. ред. физ.- мат. лит. – 1988. – (Физико-математическая б-ка инженера). – 480с.

2 Бендат ДЖ., Пирсол А. Прикладной анализ случайных данных: Пер. с англ. – М.: Мир, 1989. – 540с., ил.

3 Стрижева Т.А., Потаскуев В.Л. Типовые задачи случайных процессов электроэнергетики: Метод. указания. – часть 1 и 2. – Курган.: Изд-во КГУ, 2004





Скачать файл (48.4 kb.)

Поиск по сайту:  

© gendocs.ru
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации